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All issues Volume 40 / No 1 (February 2022) JNWPU, 40 1 (2022) 215-221 Full HTML
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Issue
JNWPU
Volume 40, Number 1, February 2022
Page(s) 215 - 221
DOI https://doi.org/10.1051/jnwpu/20224010215
Published online 02 May 2022

© 2022 Journal of Northwestern Polytechnical University. All rights reserved.

Licence Creative CommonsThis is an Open Access article distributed under the terms of the Creative Commons Attribution License (http://creativecommons.org/licenses/by/4.0), which permits unrestricted use, distribution, and reproduction in any medium, provided the original work is properly cited.

超表面是一种新型的厚度可忽略不计的人工电磁材料，由于电磁波的电场或磁场与超表面亚波长单元结构的共振效应，其在超表面与空气层接触的临界面上的相位或振幅发生突变, 从而实现聚焦[1-2]、异常反射[3-4]、异常折射[5-6]和消色差[7-8]等功能。另外，还可以通过调节亚波长单元结构的尺寸来控制入射电磁场的相位、振幅以及偏振状态等参数[9-10]。由于超表面拥有损耗低、厚度薄、结构简单、易于集成和结构利用率高等优点，逐渐受到研究人员的关注，使得其在超表面透镜[11]、涡旋光束[12]、数字编码超表面[13]、全息成像[14]等领域得到了广泛应用。

近几年，对于超表面的研究越来越多。2019年Wang等[15]采用改变矩形硅高度的方法研究并设计了一个全介质双焦点超表面透镜，其超表面的设计结构主要采用级联的方法，级联虽然是一个很好地实现双波长透镜的设计，但级联存在空间利用率低的不足。2020年Li等[16]采用相变材料Ge2Sb1Te4提出了一种适用于近红外波段、焦距可调的双透镜，其结构分为3层，中间层是相变材料，通过温度的变化使得中间层的相变材料由晶态变为非晶态，从而实现上下层超表面透镜的聚焦。该设计结构复杂，制作工艺相对较难，并且相比于其他超表面设计多了温度的变量。

针对这些不足，采用一种空间利用率较高[17]的设计来实现超表面透镜的双功能，即在同一超表面上使用不同波长和不同的偏振状态入射，其中一个波长是在690 nm x线偏振光的状态下入射，另一个波长是在880 nm y线偏振光的状态下入射，实现了超表面透镜同焦距和不同焦距的设计，并且其有较大的数值孔径(numerical aperture, NA)，有良好的聚焦效果。经过数值仿真计算，结果与预期结果一致。该设计不仅空间利用率高、有高的数值孔径，而且为双波长超表面透镜的设计提供了有效的思路。

1 基本结构单元和设计原理

1.1 基本结构单元

本文设计的是透射式超表面透镜，工作波长是690和880 nm，超表面透镜的基本单元结构由两部分组成，如图 1所示。图 1a)的顶部是具有高折射率、低损耗的椭圆形纳米柱二氧化钛。衬底是具有低折射率，低损耗的二氧化硅，折射率为1.46。通过公式可得到二氧化钛的高度h，其中λ是设计波长，neff是有效折射率，h是纳米柱的高度。本文设计超表面单元时采用同一高度纳米柱，为了使透镜能够实现0~2π的调控，需要满足φ≥2π在最小时，h的高度不能低于最小值，波长为690和880 nm时最低值分别是460和587 nm，所以在这里二氧化钛高度h1设置为600 nm。x, y方向使用周期性边界条件，z方向使用完美匹配层(perfect matching layer, PML)，PML的厚度设置为h3=2π/k0，k0是真空中的波矢。图 1b)是基本单元的俯视图，a是纳米柱子的长轴，b是短轴。周期是Px=Py=490 nm，满足奈奎斯特抽样定律：P < λ/2dNA，其中λ是波长，dNA是数值孔径。在本设计中设置数值孔径dNA=0.8。

本文设计主要利用传播相位来实现相位调制，而传播相位的变化由单元结构的尺寸变化实现，即依赖椭圆形纳米柱长短轴的变化来调制传播相位。

琼斯矩阵描述单元结构的变化

式中：ϕx和ϕy分别是线偏振光沿单元结构的长轴和短轴的相移; θ是旋转角度，当固定θ不变时，通过调整单元结构的长短轴来调控ϕx和ϕy的变化。因此，椭圆形纳米柱沿x方向和沿y方向的尺寸是可以单独控制的，即在x偏振光入射下，只有沿x方向的长轴对x偏振光有响应，y方向的短轴对于x偏振光的影响非常微小。由于其特殊的偏振特性，在本文设计中使用固定一个轴的长度，参数化扫描另一轴长的设计，使不同的2个波长聚焦到相同或者不同的焦平面。使用的波长以及偏振状态是690 nm的x偏振光和880 nm的y偏振光。首先，经过仿真计算得到了分别在2种波长入射下参数化扫描长短轴的二维相位图，长短轴均是从10~460 nm，步长是50 nm参数化扫描，结果如图 2所示。

图 2a)是λ=690 nm在x偏振光状态下得到的结果，图中蓝色虚线是b=250 nm时，相位覆盖0~2π。通过实验仿真得到了图 2c)的曲线图，是当a从3 nm增加到480 nm步长为1 nm，且b的值固定为250 nm时，波长690 nm在x偏振光状态下入射的相位分布曲线，在图 2c)中a的相位分布实现了近2π的相移与预设结果一致。那么当λ=880 nm在y偏振光状态下入射时，固定a=250 nm，参数化扫描短轴b，如图 2d)所示，其相位也覆盖0~2π。本文使用不同波长和不同入射偏振控制来设计具有不同功能的超表面透镜。

thumbnail 图1

基本单元结构
thumbnail 图2

相位分布图

1.2 相位分布和设计原理

本文设计的超透镜的功能是通过在x或者y线偏振光入射的情况下，固定a(或b)不变，改变b(或a)的尺寸将焦点聚焦到特定的位置，其需要满足聚焦相位分布公式

式中：λ是入射波长；f1, 2是透镜焦距；x和y分别是纳米柱对应位置的横坐标和纵坐标；xd和yd是偏移量。通过相位分布公式的变形可以设计出不同功能的透镜。通过相位分布公式的变形设计了3种不同的聚焦透镜(共轴共焦双波长超表面透镜、离轴双波长超表面透镜和共轴不同焦双波长超表面透镜)。这3种透镜的设计原理是通过对相位的计算在对应的数据库中找到各个位置上对应纳米柱的尺寸，在这里设置透镜的焦距f=7 000 nm，且xd=yd=0，使用公式(2)计算出相位，其相位分布需符合双曲函数的分布规律。如图 3a)所示，当入射波长是690 nm时使用相位公式计算的相位分布曲线，其变化规律符合双曲函数的变化规律。同理可以得到入射波长是880 nm的双曲相位分布。当焦距f=7 000 nm，偏移量xd=±4 000 nm，可以得到入射波长是690 nm对应的是右焦点，如图 3b)所示。同理可以得到入射波长是880 nm的左焦点的相位分布。其相位分布均符合双曲函数的变化规律。

thumbnail 图3

相位曲线分布

2 结果与讨论

2.1 偏振复用共轴共焦超表面透镜

如上所述，利用图 2c)和2d)中的相移来设计聚焦透镜。设计的聚焦透镜的相位分布应遵循相位计算公式。首先设计的超表面透镜是2种不同的波长控制不同的偏振状态使焦点聚焦到同一焦平面，即焦距f=7 000 nm，偏移量是xd=yd=0，根据公式(1)可计算相位。该设计使用的超表面是将沿x方向在690 nm波长下各位置上长轴a的尺寸与沿y方向在880 nm波长下各个位置上短轴b的尺寸组合而成的超表面。该超表面是当入射波长是690 nm在x偏振光状态下，焦距是f=7 000 nm的同轴同焦超表面透镜，以及入射波长是880 nm在y偏振光状态下，焦距是f=7 000 nm的同轴同焦超表面透镜。经过仿真计算，其结果如图 4a)和4b)所示，其焦距f=7 000 nm。本文所设计的是透射式超表面透镜，即入射光束从基底入射，通过基底进入纳米柱子，随后光束通过纳米柱子光束聚焦到焦点的距离是7 000 nm，由于二氧化钛纳米柱子的高度是600 nm，那么其焦点所在的位置是z=7 600 nm处，则如图 4a)和4b)所示的焦点聚焦位置与预设焦点聚焦位置一致。

为了验证当x偏振光入射时y分量对聚焦效果的影响，计算了x偏振光入射下对应的y分量的电场分布。如图 4c)所示，当λ=690 nm在x偏振光状态下入射时Ey对x偏振的Ex的影响极其微小，可忽略不计。用同样的方法验证了λ=880 nm在y偏振光状态下入射Ex对Ey的影响，其影响也是极其微小，可忽略不计，如图 4d)所示。图 4e)和4f)分别是λ=690 nm在x偏振光状态下和λ=880 nm在y偏振光状态下的电场强度分布图。从图中可以得出其半峰全宽(full width at half maximum, FWHM)分别是372和388 nm，根据衍射极限公式，半峰全宽接近衍射极限，聚焦效率[18]定义为焦平面上选定区域的总能量(即对应FWHM的3倍)与x-y平面上总能量的比值，聚焦效率分别是37.2%和40%。其中，数值孔径的计算公式为

式中：D=n×P=20 090 nm是透镜的直径; f=7 000 nm是透镜的焦距，dNA与透镜的直径D成正比，与透镜的焦距f成反比，即透镜的直径D增大或焦距f减小，dNA增大，那么FWHM越小，其透镜的聚焦能量越集中。经过计算该透镜具有较高的数值孔径dNA=0.82，与预设的数值孔径非常接近，说明其具有良好的聚焦能力。根据图 4e)和4f)中场强的分布，在z=7 600 nm处的中心部分场强最强，但是其周围也有微弱的场强存在，导致有旁瓣的存在，这是由于其在相位的计算以及结构尺寸的优化方面存在一定的误差导致有旁瓣的存在，但是其对总体的影响较小，可忽略。这一透镜的设计具有较高的数值孔径和以及高的聚焦效率，并且所设计的超表面透镜在荧光显微技术中应用广泛。利用超透镜能够使用不同的入射波长聚焦到相同的焦点，在荧光显微技术中可使样本被不同的荧光团标记进行光收集。

thumbnail 图4

不同的波长在不同的偏振下入射的电场图和FWHM

2.2 偏振复用离轴超表面透镜

在偏振复用共轴共焦超表面透镜的基础上，做了第二种超表面透镜，其焦点在x方向有偏移量，即xd=±4 000 nm，在y方向上没有偏移量即yd=0，那么公式(2)可简化为

根据公式(4)可得到其对应的相位分布。根据相位将找到的2组数据组合起来，构成有偏移量的超表面透镜，其焦距是f=7 000 nm，偏移量是xd=±4 000 nm。经过仿真计算其结果与预设的焦距位置一致，在x-z平面上分别在(-4 000, 7 600)和(4 000, 7 600)处聚焦，如图 5a)和5b)所示。在图 5a)和5b)中白色虚线所对应的是图 5c)和5d)电场强度曲线分布图。从图 5c)和5d)中可计算得出2个波长880 nm和690 nm对应的半峰全宽分别是495和480 nm，聚焦效率分别是20.4%和30.6%。相对于偏振复用共轴共焦超表面透镜的聚焦效率降低，这是由于2个焦点的聚焦模式是离轴的，左右两边的焦点分布不均匀，因此出现了焦点倾斜的现象，导致半峰全宽增大，聚焦效果降低。由半峰全宽公式可知，当波长不变，dNA增大时，半峰全宽减小，那么其聚焦效果就越好，所以可以用增大数值孔径的方法来增加聚焦效果。

thumbnail 图5

离轴超表面透镜

2.3 偏振复用共轴不同焦超表面透镜

第三种聚焦透镜的设计是焦点在z方向分开的共轴不同焦超表面透镜，波长λ=690 nm的焦距是f1=7000 nm，波长λ=880 nm的焦距是f2=10 000 nm。经过仿真计算，结果如图 6a)和6b)所示，符合预期设计。图 6c)和6d)分别是图 6a)和6b)中白色虚线对应电场强度分布，其中半峰全宽分别是406和460 nm，其聚焦效率分别是32.4%和46.7%。由于当λ=880 nm时其焦距f=10 000 nm，根据数值孔径计算公式可知，当焦距f增加，数值孔径数值减少，则半峰全宽就相对增大，故入射波长是880 nm的FWHM大于入射波长是690 nm的FWHM。该透镜的设计使不同的波长入射同一超表面并且聚焦到不同的焦平面，并具有高的数值孔径。对于复杂的待测样品进行多区域多光谱成分荧光信息获取时，荧光显微镜无法实现。而共轴不同焦双波长透镜的设计应用能够对含有多种荧光团的样品进行多种成分激发成像，故本文设计的共轴不同焦双波长透镜对荧光显微镜具有吸引力。另外，这些透镜还可用于在样品被标记为具有近发射光谱的2种不同荧光团的情况下进行光收集。

thumbnail 图6

焦点在z方向分开的聚焦透镜

3 结论

本文设计提出了一种新型紧凑的超表面透镜，实现了在同一超表面上2种波长690 nm在x偏振光状态下和880 nm在y偏振光状态下入射的超表面透镜。该透镜对椭圆形纳米柱子在特定的波长以及偏振状态下参数化扫描长轴或短轴的长度，通过对相位分布的设计，计算了3种超表面聚焦透镜。第一种是偏振复用共轴共焦超表面透镜，在入射波长是690和880 nm偏振状态分别是x偏振光和y偏振光时，其焦距是f=7 000 nm，实现了超表面透镜在相同位置的聚焦；第二种是偏振复用离轴超表面透镜，偏移量是xd=±4 000 nm，分别聚焦到左右焦点；第三种是焦点在z方向分开的共轴不同焦的超表面透镜，焦距分别是f1=7 000 nm和f2=10 000 nm，2种波长分别在2种偏振状态下入射得到不同焦距的超表面透镜，这3种超表面的FWHM都接近衍射极限，具有良好的聚焦能力。该超表面的设计具有较高的数值孔径以及良好的聚焦能力，并且其在单元结构的设计上具有简单易于实现的特点，而且该设计发挥了超表面损耗低、厚度薄、易于集成、结构利用率高等优点，使超表面透镜在光学成像、光信息处理、荧光显微技术等领域具有广阔的应用前景。

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All Figures

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基本单元结构
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相位分布图
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相位曲线分布
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不同的波长在不同的偏振下入射的电场图和FWHM
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离轴超表面透镜
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焦点在z方向分开的聚焦透镜
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